磁場強度（magnetic field intensity），在歷史上最先由磁荷觀點引出。類比于電荷的庫侖定律，人們認為自然界存在正負兩種磁荷，并提出磁荷的庫侖定律。單位正電磁荷在磁場中所受的力被稱為磁場強度H。后來安培提出分子電流假說，認為并不存在磁荷，磁現(xiàn)象的本質(zhì)是分子電流。自此磁場的強度多用磁感應(yīng)強度B表示。但是在磁介質(zhì)的磁化問題中，磁場強度H作為一個導(dǎo)出的輔助量仍然發(fā)揮著重要作用。
基本釋義
磁場強度描寫磁場性質(zhì)的物理量。用H表示。其定義式為H=B/μ0-M，式中B是磁感應(yīng)強度，M是磁化強度，μ0是真空中的磁導(dǎo)率，μ0=4π×10^-7特斯拉·米/安。H的單位是安/米。在高斯單位制中H的單位是奧斯特。1安/米=4π×10-3奧斯特。
歷史上磁場強度H是從磁荷觀點定義的。磁荷觀點是從研究永磁鐵相互作用問題中總結(jié)出來的。當時還不知道磁性與電流的關(guān)系，由于條形磁鐵有N、S兩極，且同性磁極相斥，異性磁極相吸，這一點與正、負電荷之間的相互作用很相似，于是把永磁體與帶電體相比較，假設(shè)磁極是由磁荷分布形成的。N極上的磁荷叫正磁荷，S極上的磁荷叫負磁荷。同性磁荷相斥，異性磁荷相吸。當磁極本身的線度比正、負磁極間的距離小很多時，磁極上的磁荷稱為點磁荷。
庫侖通過實驗得到兩個點磁荷之間相互作用力的規(guī)律，稱為磁庫侖定律，表示為Fm=κqm1qm2/γ2r?，式中κ是比例系數(shù)，與式中各量的單位選取有關(guān)，qm1、qm2表示每個點磁荷的數(shù)值，γ是兩個點磁荷之間的距離，r?是兩者連線上的單位矢。按照磁荷觀點，仿照電場強度的定義規(guī)定磁場強度H是這樣一個矢量：其大小等于單位點磁荷在磁場中某點所受的力，其方向為正磁荷在該點所受磁場力的方向。表為H=Fm/qm0，式中qm0是試探點磁極的磁荷，F(xiàn)m為qm0在磁場中所受的磁力。顯然，與點電荷的電場強度公式E=1/4πεθq/γ2r相對應(yīng)，點磁荷的磁場強度公式為H=κqm/γ2r。從磁荷觀點把H稱為磁場強度是合理的，它與E相對應(yīng)。從分子電流觀點，磁場是電流(運動電荷)產(chǎn)生的，并給電流(運動電荷)以作用力。從電流元、運動電荷等在磁場中受力的角度反映磁場的性質(zhì)定義B(B=F最大/I2dl2，B=F最大/qv⊥)。顯然，此時B是與電場強度E對應(yīng)的。B本應(yīng)叫磁場強度，由于磁場強度一詞歷史上已被H占用了，所以將B叫磁感應(yīng)強度。磁荷觀點在歷史上完全是在與電荷類比中提出的，實驗上并沒有找到單獨存在的磁荷。1931年保羅·狄拉克從量子力學(xué)觀點提出磁單極的存在，當前仍未找到它，但也沒有否定它的存在，尚屬于研究課題。分子電流觀點和磁荷觀點二者微觀模型不同，但宏觀結(jié)果完全一樣。不管磁荷是否存在，在討論永磁問題中采用磁荷觀點往往比較簡便，至今仍有應(yīng)用價值。
在順磁質(zhì)和抗磁質(zhì)中式B=μH成立。由式可知B與H成正比且方向一致。在H具有一定對稱性的情況下，可用有介質(zhì)存在時的安培環(huán)路定理求得H，再用上式求得B。這種方法也可用來近似計算軟鐵磁材料中的H、B。在硬磁材料中一般H、B、M方向均不同，它們之間的關(guān)系只能用式H=B/μ0-M表示。
基本概念
磁場強度是電感線圈安匝數(shù)的一個表征量，反映磁場的源強弱。磁感應(yīng)強度則表示磁場源在特定環(huán)境下的效果。打個不恰當?shù)谋确?，你用一個固定的力去移動一個物體，但實際對物體產(chǎn)生的效果并不一樣，比如你是借助于工具的，也可能你使力的位置不同或方向不同。對你來說你用了一個確定的力。而對物體卻有一個實際的感受，你作用的力好比磁場強度，而物體的實際感受好比磁感應(yīng)強度。
計算公式
定義
磁荷意義下，磁場強度的定義為：
與電場強度類似。
在介質(zhì)中，磁場強度則通常被定
義為：
式中
為磁化強度。
在國際單位制（SI）中，磁場強度的單位為安[培]/米（
），量綱為
；在高斯單位制（CGS）中，磁場強度單位是奧[斯特]（
）。1安/米相當于
奧。
簡易定義：把磁場中某點磁感應(yīng)強度B與介質(zhì)磁導(dǎo)率μ的比值叫作該點的磁場強度。
磁場強度由磁感應(yīng)強度與磁導(dǎo)率定義而來，起輔助作用，重要的是理解后兩者。
介質(zhì)中的磁場強度
在恒定磁場中磁場強度的閉合環(huán)路積分僅與環(huán)路所鏈環(huán)的傳導(dǎo)電流
有關(guān)而不含束縛分子電流，即
在真空中，磁場強度
當有磁介質(zhì)時，
在其內(nèi)部
而
,故式中
為磁化率；
為磁化強度，
。
在時變電磁場中，磁場強度的閉合環(huán)路積分與環(huán)路所鏈環(huán)的全電流有關(guān)，但仍不包括束縛分子電流，即
全電流由傳導(dǎo)電流
與位移電流
組成。此式的微分形式為
式中
為傳導(dǎo)電流密度；
的時間變化率，即位移電流密度，其面積積分為
。
磁路中磁場強度的計算公式
磁場強度的計算公式：
其中H為磁場強度，單位為A/m；N為勵磁線圈的匝數(shù)；I為勵磁電流（測量值），單位為A；Le為測試樣品的有效磁路長度，單位為m。
歷史
雖然很早以前，人類就已知道磁石和其奧妙的磁性，最早出現(xiàn)的幾個學(xué)術(shù)性論述之一，是由法國學(xué)者皮埃·德馬立克（Pierre de Maricourt）于公元1269 年寫成。德馬立克仔細標明了鐵針在塊型磁石附近各個位置的定向，從這些記號，又描繪出很多條磁場線。他發(fā)現(xiàn)這些磁場線相會于磁石的相反兩端位置，就好像地球的經(jīng)線相會于南極與北極。因此，他稱這兩位置為磁極。幾乎三個世紀后，威廉·吉爾伯特主張地球本身就是一個大磁石，其兩個磁極分別位于南極與北極。出版于1600 年，吉爾伯特的巨著《論磁石》（De Magnete）開創(chuàng)磁學(xué)為一門正統(tǒng)科學(xué)學(xué)術(shù)領(lǐng)域。
于1824年，西莫恩·泊松發(fā)展出一種物理模型，比較能夠描述磁場。泊松認為磁性是由磁荷產(chǎn)生的，同類磁荷相排斥，異類磁荷相吸引。他的模型完全類比現(xiàn)代靜電模型；磁荷產(chǎn)生磁場，就如同電荷產(chǎn)生電場一般。這理論甚至能夠正確地預(yù)測儲存于磁場的能量。
盡管泊松模型有其成功之處，這模型也有兩點嚴峻瑕。第一，磁荷并不存在。將磁鐵切為兩半，并不會造成兩個分離的磁極，所得到的兩個分離的磁鐵，每一個都有自己的指南極和指北極。第二，這模型不能解釋電場與磁場之間的奇異關(guān)系。
于1820年，一系列的革命性發(fā)現(xiàn)，促使開啟了現(xiàn)代磁學(xué)理論。首先，丹麥物理學(xué)家漢斯·奧斯特于7月發(fā)現(xiàn)載流導(dǎo)線的電流會施加作用力于磁針，使磁針偏轉(zhuǎn)指向。稍后，于9月，在這新聞抵達法國科學(xué)院僅僅一周之后，安德烈·安培成功地做實驗展示出，假若所載電流的流向相同，則兩條平行的載流導(dǎo)線會互相吸引；否則，假若流向相反，則會互相排斥。緊接著，法國物理學(xué)家讓-巴蒂斯特·畢奧和菲利克斯·沙伐于10月共同發(fā)表了畢奧-薩伐爾定律；這定律能夠正確地計算出在載流導(dǎo)線四周的磁場。
1825年，安培又發(fā)表了安培定律。這定律也能夠描述載流導(dǎo)線產(chǎn)生的磁場。更重要的，這定律幫助建立整個電磁理論的基礎(chǔ)。于1831年，邁克爾·法拉第證實，隨著時間演進而變化的磁場會生成電場。這實驗結(jié)果展示出電與磁之間更密切的關(guān)系。
從1861年到1865之間，詹姆斯·麥克斯韋將經(jīng)典電學(xué)和磁學(xué)雜亂無章的方程加以整合，發(fā)展成功麥克斯韋方程組。最先發(fā)表于他的1861年論文《論物理力線》，這方程組能夠解釋經(jīng)典電學(xué)和磁學(xué)的各種現(xiàn)象。在論文里，他提出了“分子渦流模型”，并成功地將安培定律加以延伸，增加入了一個有關(guān)于位移電流的項目，稱為“麥克斯韋修正項目”。由于分子渦包具有彈性，
這模型可以描述電磁波的物理行為。因此，麥克斯韋推導(dǎo)出電磁波方程。他又計算出電磁波的傳播速度，發(fā)現(xiàn)這數(shù)值與光速非常接近。警覺的詹姆斯·麥克斯韋立刻斷定光波就是一種電磁波。后來，于1887年，海因里希·赫茲做實驗證明了這事實。麥克斯韋統(tǒng)一了電學(xué)、磁學(xué)、光學(xué)理論。
雖然，有了極具功能的麥克斯韋方程組，經(jīng)典電動力學(xué)基本上已經(jīng)完備，在理論方面，二十世紀帶來了更多的改良與延伸。阿爾伯特·愛因斯坦，于1905年，在他的論文里表明，電場和磁場是處于不同參考系的觀察者所觀察到的同樣現(xiàn)象（幫助愛因斯坦發(fā)展出狹義相對論的思想實驗，關(guān)于其詳盡細節(jié)，請參閱移動中的磁鐵與導(dǎo)體問題）。后來，電動力學(xué)又與量子力學(xué)合并為量子電動力學(xué)。
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磁場強
度計：
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